Gase

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QM Modelle

Fermigas

statistischer Operator $\hat{ρ} = Ξ^{- 1} \exp (- β (H - μ N))$ mit
$Ξ = \sum_{N_{1}, ... N_{l}} \exp (- β \underset{Besetzungszahl}{\underset{⏟}{\sum_{j = 1}^{l} (E_{j} - μ) N_{j}}}) = \prod_{j = 1}^{l} \underset{Teilchenzahl}{\underset{⏟}{\sum_{N_{j}} \exp (- β (E_{j} - μ) N_{j})}} \underset{Fermionen}{\underset{⏟}{=}} \prod_{j = 1}^{l} 1 + \exp (- β (E_{j} - μ))$
$P (N_{j}) = Ξ^{- 1} \exp (- β (E_{j} - μ) N_{j}) = \exp (ψ_{j} - β E - α N_{j})$
$α = - β μ$

Bosegas

Vergleich

klassische Modelle

ideales Gas

reales Gas

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Thermodynamik