Grundbegriffe der Mechanik

Mechanikvorlesung von Prof. Dr. E. Schöll, PhD

Der Artikel Grundbegriffe der Mechanik basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Franz- Josef Schmitt des 0.Kapitels der Mechanikvorlesung von Prof. Dr. E. Schöll, PhD.

Theoretische Physik I: Mechanik

Klassische Mechanik im Gegensatz von Relativität, Quantenmechanik und statistischer Mechanik :

beschreibt die Bewegung von Körpern

ist deterministisch (aus Anfangsbedingungen berechenbar)

ist kausal (durch Kräfte verursacht)

Mechanik leistet

einen Überblick über die physikalischen Grundbegriffe

liefert das Paradigma einer physikalischen Theorie (als mathematisch- geometrische Struktur der Dynamik)

Die Mechanik soll nicht dargestellt sein als Mechanik von mechanischen Systemen aus Massepunkten mit Näherungen und Vernachlässigungen, die zu exakt lösbaren Problemen führen.

Mechanik soll heute den formalen Rahmen betonen

• Symmetrien und Invarianzprinzipien
• geometrische Strukturen
• Nichtlineare Theorie
• Grundlagen für andere Theorien

Die Mechanik soll verallgemeiner, kanonisch formuliert werden

• Lagrangeformalismus: Feldtheorien (E-Dynamik, Relativität)
• Hamiltonformalismus (Quantenmechanik und Statistische Mechanik)

Inhalt der Vorlesung

Extremalprinzipien

Differenzialprinzip: d'Alembertsches Prinzip Kapitel 1

Integralprinzip: Hamiltonsches Prinzip Kapitel 2

Hamiltonsche Gleichungen Kapitel 3,4,5

Mechanik des starren Körpers Kapitel 6

Dynamische Systeme und deterministisches Chaos Kapitel 7

Grundbegriffe

Kinematik und Dynamik von Systemen von Massepunkten ohne Zwangsbedingungen: Newtonsche Mechanik

Axiome Newtons

1. kräftefrei = geradlinig und gleichförmig Bewegung
2. Beschleunigung: ${\vec {a}}={\frac {d}{dt}}{\vec {v}}\propto {\vec {F}}$
3. actio = reactio
4. lineares Superpositionsprinzip (lineare Superposition von Kräften)

Bemerkungen

Körper = Massepunkt (empirisch motiviert)

Kraft = mechanische Auswirkung einer nicht näher zu spezifizierenden Wechselwirkung (Gravitation, schwach, elektromagnetisch, stark)

Theorie der Kraft ist Feldtheorie und damit nicht Gegenstand der Mechanik

Erledigt: Edynamik. Ziel: GUT

Die Definition von geradlinig und gleichförmig ist operativ. Geradlinig bestimmt den starren Maßstab und gleichförmig die absolute zeit.(Uhr).

Dadurch werden Struktur von Raum und Zeit bestimmt.

Experimentell zeigte sich:

Der Raum ist homogen und isotrop (3dimensioal und euklidisch)

Zeit ist universell (unendlich schnelle Signalgeschwindigkeit)

Ereignis:

Dynamische Variable:

${\vec {r}}(t)$

ist Bahnkurve,

${\vec {v}}(t):={\frac {d}{dt}}{\vec {r}}(t)={\dot {\vec {r}}}$

ist Tangentialvektor

1. Newtonsches Axiom

existiert ein Inertialsystem (operativ durch kräftefreie Bewegung definiert).

Galilei- Transformation leistet die generelle Trafo zwischen 2 Inertialsystemen.

Zwei Koordinatensysteme

Bewege sich ein gestrichenes System mit vo nach rechts und lagen die Ursprünge zur Zeit t aufeinander, so gilt für die allgemeine Trafo zwischen 2 Inertialsystemen:

$\{K,t\}\to \{K{\acute {\ }},t{\acute {\ }}\}$

${\begin{aligned}&{\vec {r}}(t)={\vec {r}}{\acute {\ }}(t)+{{\vec {v}}_{o}}(t)\cdot t+{{\vec {s}}_{o}}\\&t{\acute {\ }}=t\\\end{aligned}}$

Dabei bezeichnet

${{\vec {s}}_{o}}$

den Koordinatenursprung des ungestrichenen Systems.

Sind die Koordinatensysteme gleichzeitig noch gegeneinander verdreht, so gilt:

${\begin{aligned}&{\vec {r}}(t)={\overline {\overline {R}}}{\vec {r}}{\acute {\ }}(t)+{{\vec {v}}_{o}}(t)\cdot t+{{\vec {s}}_{o}}\\&t{\acute {\ }}=t\\\end{aligned}}$ wobei ${\overline {\overline {R}}}$

die Drehmatrix bezeichnet.

Gegen diese Form der Transformation ist die Newtonsche Mechanik forminvariant: Galilei- Invarianz

2. Newtonsches Axiom

${\vec {a}}={\frac {d}{dt}}{\vec {v}}\propto {\vec {F}}$,

dabei existiert ein skalarer Faktor m, die träge Masse

man gewinnt die Bewegungsgleichung:

${\vec {F}}({\vec {r}},{\frac {d}{dt}}{\vec {r}})=m{\frac {{d}^{2}}{{(dt)}^{2}}}{\vec {r}}$

Dies ergibt 3 gekoppelte, nichtlineare Differenzialgleichungen

Es existiert jedoch eine eindeutige Lösung zu den Anfangsbedintgungen

$({{t}_{o}},{{\vec {r}}_{o}}):{\vec {r}}(t;{{\vec {r}}_{o}},{{t}_{o}})$

Diese Lösung heißt Bahn oder auch Trajektorie oder Orbit.

3. Newtonsches Axiom

${{\vec {F}}^{(12)}}+{{\vec {F}}^{(21)}}=0$

Beispiel

Man betrachte 2 Massepunkte in einem Inertialsystem (ohne äußere Kräfte)

Aus Actio = Reactio folgt sofort die Impulserhaltung: (die erste Kraft wird von 2 auf 1 ausgeübt!)

${\begin{aligned}&{{\vec {F}}^{(12)}}={{m}^{(1)}}{\frac {d}{{(dt)}^{}}}{{\vec {v}}^{(1)}}={{m}^{(1)}}{{\vec {a}}^{(1)}}\\&{{\vec {F}}^{(21)}}={{m}^{(2)}}{\frac {d}{{(dt)}^{}}}{{\vec {v}}^{(2)}}={{m}^{(2)}}{{\vec {a}}^{(2)}}\\&\to {\frac {d}{dt}}\left({{m}^{(1)}}{{\vec {v}}^{(1)}}+{{m}^{(2)}}{{\vec {v}}^{(2)}}\right)=0\\&\to {\frac {d}{dt}}\left({{\vec {p}}^{(1)}}+{{\vec {p}}^{(2)}}\right)=0\\&\to {{\vec {p}}^{(1)}}+{{\vec {p}}^{(2)}}=const\\\end{aligned}}$

4. Vektorcharakter der Kraft

Kräfte haben Vektorcharakter. Damit sind sie superpositionierbar.

Kräfte entsprechen Feldern. Die entstehenden Theorien sind damit dann lineare Feldtheorien.

Jedoch ist die Bewegungsgleichung

${\vec {F}}({\vec {r}},{\frac {d}{dt}}{\vec {r}})=m{\frac {{d}^{2}}{{(dt)}^{2}}}{\vec {r}}$ im Allgemeinen nichtlinear (im Ort, in der Bahnkurve r)

Die einzige Ausnahme bildet der harmonische Oszillator

${\vec {F}}({\vec {r}},{\frac {d}{dt}}{\vec {r}})\propto {\vec {r}}$

Das Newtonsche Gravitationsgesetz (empirisch)

${{\vec {F}}^{(12)}}=-\gamma {{m}_{s}}^{(1)}{{m}_{s}}^{(2)}{\frac {{{\vec {r}}^{(1)}}-{{\vec {r}}^{(2)}}}{{\left|{{\vec {r}}^{(1)}}-{{\vec {r}}^{(2)}}\right|}^{3}}}$

Dabei ist die schwere Masse stets größer Null und gleich der trägen Masse (alle Körper fallen gleich schnell).

Die schwere Masse ist Maß für die Kopplungsstärke der gravitativen Wechselwirkung. Die Träge Masse ist Maß für die Fähigkeit eines Körpers, sich dem Einfluss einer Kraft zu widersetzen, also maß für die Kopplungsstärke der Bewegung mit der wirkenden Kraft. Dass schwere und träge Masse gleich sind ist nur experimentelle Erfahrung

Wählt man schwere und träge Masse gleich

${{m}_{t}}^{(1)}={{m}_{s}}^{(1)}\to \gamma =6,67\cdot {{10}^{-11}}{\frac {{m}^{3}}{kg\cdot {{s}^{2}}}}$

Prüfungsfragen

Knorr

Wie lauten die Newtonschen Gleichungen?

Potential: Wie ist konservative Kraft definiert?