Röntgenphysikvorlesung von Prof. Dr. B. Kanngießer
Der Artikel Streuung Beugung Reflexion basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Moritz Schubotz des 2.Kapitels (Abschnitt 0) der Röntgenphysikvorlesung von Prof. Dr. B. Kanngießer .
Die Abfrage enthält eine leere Bedingung.
Professor David Attwood (VLII)
Abb 2.1
r
e
2
_
=
e
2
4
π
ϵ
0
m
e
c
2
_
{\displaystyle {\underline {r_{e}^{2}}}={\frac {e^{2}}{4\pi \epsilon _{0}{\underline {m_{e}c^{2}}}}}}
(
d
σ
d
Ω
)
T
=
r
e
2
s
i
n
2
θ
{\displaystyle \left({\frac {d\sigma }{d\Omega }}\right)_{T}=r_{e}^{2}sin^{2}\theta }
(Abb. 2.2) Abstrahlcharakteristik Dipol, Beschleunigung nach oben Verhalten sin^2 \theta , mit theta winkel zwischen a und Beonbachter
d
P
d
Ω
=
e
2
a
2
sin
2
θ
16
π
2
ϵ
0
c
3
{\displaystyle {\frac {dP}{d\Omega }}={\frac {e^{2}a^{2}\sin ^{2}\theta }{16\pi ^{2}\epsilon _{0}c^{3}}}}
(
d
σ
d
Ω
)
R
=
(
d
σ
d
Ω
)
T
|
f
|
2
{\displaystyle \left({\frac {d\sigma }{d\Omega }}\right)_{R}=\left({\frac {d\sigma }{d\Omega }}\right)_{T}|f|^{2}}
f
(
Δ
k
,
ω
)
=
ω
2
∑
s
(
ω
2
−
ω
s
2
−
i
γ
ω
)
−
1
exp
(
i
Δ
k
Δ
r
s
)
{\displaystyle f(\Delta k,\omega )=\omega ^{2}\sum _{s}(\omega ^{2}-\omega _{s}^{2}-i\gamma \omega )^{-1}\exp(i\Delta k\Delta r_{s})}
ω
4
→
λ
−
4
{\displaystyle \omega ^{4}\to \lambda ^{-4}}
ω
i
n
≪
ω
s
∼
(
R
a
)
→
λ
>
R
a
{\displaystyle \omega _{in}\ll \omega _{s}\sim (R_{a})\to \lambda >R_{a}}
Δ
k
Δ
r
→
0
{\displaystyle \Delta k\Delta r\to 0}
a
0
/
λ
≪
1
{\displaystyle a_{0}/\lambda \ll 1}
Δ
k
Δ
r
→
0
{\displaystyle \Delta k\Delta r\to 0}
θ
≪
1
{\displaystyle \theta \ll 1}
1st order Born Plain Wave approximation (Beobachter weit weg) Abb2.4
Fernfeld Näherung (Frauenhofer) Spaltfunktion --> FT (Fourieroptik)
gegensatz Nachfeld Frenel Fresnelsche Zonenplatten
Wirkungsquerschnitt
σ
≡
P
a
b
g
e
s
t
r
a
h
l
t
|
S
e
i
n
g
e
h
e
n
d
|
{\displaystyle \sigma \equiv {\frac {P_{\rm {abgestrahlt}}}{|S_{\rm {eingehend}}|}}}
