Vorurteilsfreie Schätzung des statistischen Operators zu einem festen Zeitpunkt

Thermodynamikvorlesung von Prof. Dr. A. Knorr

Der Artikel Vorurteilsfreie Schätzung des statistischen Operators zu einem festen Zeitpunkt basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Moritz Schubotz des 2.Kapitels (Abschnitt 3) der Thermodynamikvorlesung von Prof. Dr. A. Knorr.

Vorurteilsfreie Schätzung des statistischen Operators zu einem festen Zeitpunkt	Grundlagen der statistischen Beschreibung
	Quantentheoretischer Zugang Dynamik des statistischen Operators Vorurteilsfreie Schätzung des statistischen Operators zu einem festen Zeitpunkt Beispiel des Großkanonischen Ensenbles Grenzfälle der Dichtematrixgleichungen Gleichgewicht Thermodynamische Potentiale	Einführung statistische Physik Grundlagen der statistischen Beschreibung Gase ohne Wechselwirkung im Gleichgewicht Verdünnte Gase mit Wechselwirkung Thermodynamik (statistische Physik) Auf statistischem Weg durch die klassischen Gleichungen der Physik

Motivation: $\rho _{nm}$ ($t_{0}$ < Eintreffen des Feldes $h_{\alpha }(t)$) bestimmen, hier formulieren wir das so allgemein, dass später Theorie auch für eine Abfolge von $t_{0}$'s, also $\rho _{nm}(t$) bei eingeschaltetem Feld gilt.

Unschärfemaß des statistischen Operators

Problem $\left\{{{G}_{\nu }}\right\}$ sei Satz von Observablen (z.B N,E eines Gases)

• andere Infos sollen nicht gemessen werden wenn wir $\rho (t_{0})$ festlegen, so muss das so geschehn, dass nicht mehr Info als $\left\{{{G}_{\nu }}\right\}$ festgelegt wird.
• nur sicherzustellen, dass wir nicht mehr Info fordern als zustetht bilden wir Unschärfemaß $\eta (\rho )$ und $\eta$ soll angeben wie weit wir von reinem Zustand entfernt sind
• später wird y maximiert (Nichtwissen maximieren) unter der Nebenbedigung

($\left\{\left\langle {{G}_{\nu }}\right\rangle \right\}$ bekannt, bzw im Experiment festgelegt) um $\rho$ zu finden

• --> Vorurteilsfreie Wahl zeichnet keine andere Observable aus!

Definition des Unschäfremaßes

$\eta \left(\rho \right)=-k\operatorname {Tr} \left(\rho \ln \rho \right)$ (Funktional von $\rho$ (analog: informationstheoretisches Maß von C. Channon 1946)

Ist das sinnvoll?

1. $\eta \left(\rho \right)$ sollte positiv sein, um Maß für Unschärfe zu ergeben
2. $\eta \left(\rho \right)$ solte 0 sein für einen reinen Zustand
3. $\eta \left(\rho \right)$ sollte $\infty$ sein für einen komplett unbestimmten Zustand

ist zu zeigen:'

1) $\eta \left({\hat {\rho }}\right)\geq 0$

${\hat {\rho }}\left|{{r}_{m}}\right\rangle ={{r}_{m}}\left|{{r}_{m}}\right\rangle$ als Eigenwertgleichung für $\rho$ ${\begin{aligned}&\eta \left(\rho \right)=-k\operatorname {Tr} (\rho \ln \rho )=-k\sum \limits _{m}^{}{\left\langle {{r}_{m}}\right|\rho \ln \rho \left|{{r}_{m}}\right\rangle }=-k\sum \limits _{m}^{}{{{r}_{m}}\ln {{r}_{m}}}\\&1\geq {{r}_{m}}\geq 0\\&\Rightarrow \ln {{r}_{m}}\leq 0\\&\Rightarrow \eta \left(\rho \right)\geq 0\\\end{aligned}}$

2) reiner Zustand --> $\eta \left(\rho \right)=0$

mit

${{\rho }_{0}}=\left|{{\Psi }_{i0}}\right\rangle \left\langle {{\Psi }_{i0}}\right|$ $\left|{{\Psi }_{i0}}\right\rangle$ ist der reine Zustand Eigenwertproblem $\left|{{\Psi }_{i0}}\right\rangle \left\langle {{\Psi }_{i0}}\right|\left|r\right\rangle =r\left|r\right\rangle$ erfüllt für $\left|{{\Psi }_{i0}}\right\rangle =\left|r\right\rangle ,r=1$ $\eta \left({{\rho }_{0}}\right)=-k\sum \limits _{m}^{}{{{r}_{m}}\ln {{r}_{m}}}=-k1\ln 1=0$

3) völlige Unbestimmtheit

betrachte Hibertraum der Diemension d (am Ende soll $d\to \infty$ wie z.B in richtigem Kasten)

${{w}_{i}}={\frac {1}{d}}$ die Wahrscheinlichkeit der Realisierungen muss gleich sein (analogie Würfel)

$\rho =\sum \limits _{i}{{w}_{i}}\left|{{\Psi }_{i}}\right\rangle \left\langle {{\Psi }_{i}}\right|={\frac {1}{d}}1$

${\begin{aligned}&\eta \left({{\rho }_{d}}\right)=-k\sum \limits _{i=1}^{d}{\left\langle i\right|}{\frac {1}{d}}\ln {\frac {1}{d}}\left|i\right\rangle \\&=k\sum \limits _{i=1}^{d}{{\frac {1}{d}}\ln {\frac {1}{d}}}=k\ln {\frac {1}{d}}\end{aligned}}$ für $d\to \infty$ folgt $\eta (\rho )=\infty$

alle Grenywerte sind sinnvoll, damit $\eta \left(\rho \right)$ ein sinnvolles Unschärfemaß $\forall \rho$ ist.

Jetzt können wir $\eta \left(\rho \right)$ nehmen um $\rho$ zu bestimmen.

Der generalisierte statistische Operator

Wollen nun aus

$\eta \left(\rho \right)\to \rho$

sinnvoll finden natürlich ‘‘‘nicht‘‘‘ eindeutig, aber Wissen

$\left\{{{G}_{\nu }}\right\}$

(Satz von Observablen / Beobachtungsebene) hilft:

→ wir maximieren $\eta \left(\rho \right)$also unser Nichtwissen unter den Bediungen des „Wissens“ von ${{G}_{\nu }}$“vorurteilsfrei“ .

Nebenbedingung: $\left\langle {{G}_{\nu }}\right\rangle =\operatorname {Tr} \left(\rho {{G}_{\nu }}\right)$ z.B E, N

$\operatorname {Tr} \left(\rho \right)=1$

Ergebnis bevor es bewiesen wird:

Der statistische Operator R der alle Forderungen: $\eta \left(\rho \right)={\text{maximal}}{\text{,}}\quad {\text{Tr}}\left({{G}_{\nu }}\rho \right)={\text{Tr}}\left({{G}_{\nu }}R\right),\quad \operatorname {Tr} \left(R\right)=1$ erfüllt heißt generalisierter kanonischer statistischer Operator (GKSO)

${{R}_{\left({{G}_{\nu }}\right)}}={\frac {1}{{Z}_{\left({{G}_{\nu }}\right)}}}{{e}^{-\sum \limits _{\nu }{{{\lambda }_{\nu }}{{G}_{\nu }}}}}$

${{Z}_{\left({{G}_{\nu }}\right)}}\equiv Z=\operatorname {Tr} \left({{e}^{-\sum \limits _{\nu }{{{\lambda }_{\nu }}{{G}_{\nu }}}}}\right)$ Normierungsfaktor und wird Zustandssumme genannt