Kontinuitätsgleichung

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Bewegte Ladungen entsprechen elektrischem Strom I

Experimentelle Erfahrung: Die Ladung bleibt erhalten:

Q(t)=\int_{V}^{{}}{{}}{{d}^{3}}r\rho (\bar{r},t)

Damit folgt ein globaler Erhaltungssatz:


\frac{d}{dt}Q(t)=\frac{d}{dt}\int_{V}^{{}}{{}}{{d}^{3}}r\rho (\bar{r},t)=-\oint\limits_{\partial V}{{}}\delta I



\delta I=\frac{\rho dV}{dt}=\frac{\rho \left| v \right|dt\left| df \right|\cos \alpha }{dt}=\rho \bar{v}d\bar{f}

Also gerade die Ladung, die durch d\bar{f}pro zeit aus V herausströmt

Als eine lokale Größe findet man die elektrische Stromdichte:
\bar{j}(\bar{r},t):=\rho (\bar{r},t)\bar{v}(\bar{r},t)


\Rightarrow \frac{d}{dt}\int_{V}^{{}}{{}}{{d}^{3}}r\rho (\bar{r},t)=-\oint\limits_{\partial V}{{}}d\bar{f}\bar{j}(\bar{r},t)=-\int_{V}^{{}}{{{d}^{3}}r}\nabla \cdot \bar{j}(\bar{r},t)

(Gauß!) für alle Volumina V (einfach zusammenhängend)

Somit folgt die Kontinuitätsgleichung als lokaler Erhaltungssatz:


\Rightarrow \frac{\partial }{\partial t}\rho (\bar{r},t)+\nabla \cdot \bar{j}(\bar{r},t)=0


Speziell bei stationären Ladungsverteilungen gilt die Divergenzfreiheit des Stroms:


\nabla \cdot \bar{j}(\bar{r},t)=0


Aber: natürlich muss deswegen nicht \bar{j}(\bar{r},t)=0 gelten. Der Strom muss räumlich lediglich stationär sein!

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