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| Die Viererdivergenz des elektrischen Feldstärketensors ! | | Die Viererdivergenz des elektrischen Feldstärketensors! |
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| '''Bemerkungen''' | | '''Bemerkungen''' |
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| sind ihrerseits nun Lorentz- kovariant, da sie durch 4 Pseudovektoren ausgedrückt sind. | | sind ihrerseits nun Lorentz- kovariant, da sie durch 4 Pseudovektoren ausgedrückt sind. |
| Merke: Pseudo - 4- Vektor stört nicht, da rechte Seite gleich Null !! | | Merke: Pseudo - 4- Vektor stört nicht, da rechte Seite gleich Null!! |
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| <u>'''Gauß- System:'''</u> | | <u>'''Gauß- System:'''</u> |
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| :<math>{{\partial }_{\beta }}{{F}^{\beta \nu }}=\frac{4\pi }{c}{{j}^{\nu }}</math> | | :<math>{{\partial }_{\beta }}{{F}^{\beta \nu }}=\frac{4\pi }{c}{{j}^{\nu }}</math> |
Aktuelle Version vom 13. September 2010, 00:20 Uhr
Elektrodynamikvorlesung von Prof. Dr. E. Schöll, PhD
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Der Artikel Inhomogene Maxwellgleichungen im Vakuum basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Franz- Josef Schmitt des 6.Kapitels (Abschnitt 3) der Elektrodynamikvorlesung von Prof. Dr. E. Schöll, PhD.
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(Erregungsgleichungen)
- Komponente
Dies kann analog für die zweite und dritte Komponente durchgeixt werden. Aus der Nullten Komponente hatten wir die Nullte des Stroms (Erregungsgleichung des elektrischen Feldes), so dass insgesamt folgt:
Die Viererdivergenz des elektrischen Feldstärketensors!
Bemerkungen
- die homogenen Maxwellgleichungen sind durch den Potenzialansatz
automatisch erfüllt:
Aus den inhomogenen Maxwell- Gleichungen
folgt mit Lorentz- Eichung
als inhomogene Wellengleichung
Die Maxwellgleichungen
sind ihrerseits nun Lorentz- kovariant, da sie durch 4 Pseudovektoren ausgedrückt sind.
Merke: Pseudo - 4- Vektor stört nicht, da rechte Seite gleich Null!!
Gauß- System: