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| <noinclude>{{Scripthinweis|Elektrodynamik|3|1}}</noinclude> | | <noinclude>{{Scripthinweis|Elektrodynamik|3|1}}</noinclude> |
| Zeitumkehr T: t -> t´=-t | | Zeitumkehr T: t → t´=-t |
| Ladungsumkehr / Konjugation : C : Q Q´= - Q | | Ladungsumkehr / Konjugation : C : Q à Q´= - Q |
| Paritätsumkehr P : r - > r´= -r ( für den Ortsvektor) | | Paritätsumkehr P : r - > r´= -r ( für den Ortsvektor) |
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| <u>'''Paritätsumkehr: Räumliche Spiegelung/ Inversion'''</u> | | <u>'''Paritätsumkehr: Räumliche Spiegelung/ Inversion'''</u> |
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| Vertauschung: rechts <-> links | | Vertauschung: rechts <→ links |
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| :<math>P\bar{r}=-\bar{r}</math> | | :<math>P\bar{r}=-\bar{r}</math> |
| -> polarer Vektor
| | → polarer Vektor |
| und | | und |
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Version vom 12. September 2010, 21:58 Uhr
Elektrodynamikvorlesung von Prof. Dr. E. Schöll, PhD
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Der Artikel TCP- Invarianz basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Franz- Josef Schmitt des 3.Kapitels (Abschnitt 1) der Elektrodynamikvorlesung von Prof. Dr. E. Schöll, PhD.
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Zeitumkehr T: t → t´=-t
Ladungsumkehr / Konjugation : C : Q à Q´= - Q
Paritätsumkehr P : r - > r´= -r ( für den Ortsvektor)
Die Zeitumkehr- Transformation
Diese Observablen sind "gerade" unter T
Daneben gibt es auch Observablen, die "ungerade" unter T sind:
Denn:
Somit folgt jedoch vollständige T- Invarianz der elektromagnetischen Grundgleichungen:
Kontinuitätsgleichung:
Die Gleichungen sind FORMINVARIANT !
Ladungsumkehr ( Konjugation)
sind gerade unter C
Ungerade unter c sind:
- C- Invarianz der Elektro- Magnetostatik:
Paritätsumkehr: Räumliche Spiegelung/ Inversion
Vertauschung: rechts <→ links
Man unterscheidet:
→ polarer Vektor
und
P- invariant = " axialer Vektor", sogenannter Pseudovektor !!
Seien:
polar,
axial
Dann ist
Wegen
ungerade Parität dagegen:
Wegen
P- Invarianz der Elektro- / Magnetostatik:
Nebenbemerkung: Gäbe es magnetische Ladungen, dann wären sie pseudoskalare
Außerdem ( Weinberg e.a.) : Schwache Wechselwirkung verletzt die Paritätserhaltung!