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| <noinclude>{{Scripthinweis|Elektrodynamik|3|1}}</noinclude> | | <noinclude>{{Scripthinweis|Elektrodynamik|3|1}}</noinclude> |
| Zeitumkehr T: t → t´=-t | | ;Zeitumkehr T: t → t´=-t |
| Ladungsumkehr / Konjugation : C : Q à Q´= - Q | | ;Ladungsumkehr / Konjugation : C : Q → Q´= - Q |
| Paritätsumkehr P : r - > r´= -r ( für den Ortsvektor) | | ;Paritätsumkehr P : r → r´= -r (für den Ortsvektor) |
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| \end{align}</math> | | \end{align}</math> |
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| Kontinuitätsgleichung: | | {{FB|Kontinuitätsgleichung}}: |
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| :<math>T:\left\{ \frac{\partial }{\partial t}\rho +{{\nabla }_{r}}\cdot \bar{j}=0 \right\}\to \left\{ -\frac{\partial }{\partial t}\rho -{{\nabla }_{r}}\cdot \bar{j}=0 \right\}</math> | | :<math>T:\left\{ \frac{\partial }{\partial t}\rho +{{\nabla }_{r}}\cdot \bar{j}=0 \right\}\to \left\{ -\frac{\partial }{\partial t}\rho -{{\nabla }_{r}}\cdot \bar{j}=0 \right\}</math> |
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| Die Gleichungen sind FORMINVARIANT ! | | Die Gleichungen sind {{FB|forminvariant}}! |
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| '''Ladungsumkehr ( Konjugation)'''
| | ==Ladungsumkehr (Konjugation)== |
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| :<math>\begin{align} | | :<math>\begin{align} |
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| :<math>C:\left\{ \frac{\partial }{\partial t}\rho +{{\nabla }_{r}}\cdot \bar{j}=0 \right\}\to \left\{ -\frac{\partial }{\partial t}\rho -{{\nabla }_{r}}\cdot \bar{j}=0 \right\}</math> | | :<math>C:\left\{ \frac{\partial }{\partial t}\rho +{{\nabla }_{r}}\cdot \bar{j}=0 \right\}\to \left\{ -\frac{\partial }{\partial t}\rho -{{\nabla }_{r}}\cdot \bar{j}=0 \right\}</math> |
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| <u>'''Paritätsumkehr: Räumliche Spiegelung/ Inversion'''</u>
| | ==Paritätsumkehr: Räumliche Spiegelung/ Inversion== |
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| Vertauschung: rechts <→ links | | Vertauschung: rechts ↔ links |
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| :<math>P\left( \bar{a}\times \bar{b} \right)=\left( -\bar{a}\times -\bar{b} \right)=\left( \bar{a}\times \bar{b} \right)</math> | | :<math>P\left( \bar{a}\times \bar{b} \right)=\left( -\bar{a}\times -\bar{b} \right)=\left( \bar{a}\times \bar{b} \right)</math> |
| P- invariant = " axialer Vektor", sogenannter Pseudovektor !! | | P- invariant = " axialer Vektor", sogenannter Pseudovektor!! |
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| Nebenbemerkung: Gäbe es magnetische Ladungen, dann wären sie pseudoskalare | | Nebenbemerkung: Gäbe es magnetische Ladungen, dann wären sie pseudoskalare |
| Außerdem ( Weinberg e.a.) : Schwache Wechselwirkung verletzt die Paritätserhaltung! | | Außerdem (Weinberg e.a.) : Schwache Wechselwirkung verletzt die Paritätserhaltung! |
Elektrodynamikvorlesung von Prof. Dr. E. Schöll, PhD
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Der Artikel TCP- Invarianz basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Franz- Josef Schmitt des 3.Kapitels (Abschnitt 1) der Elektrodynamikvorlesung von Prof. Dr. E. Schöll, PhD.
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- Zeitumkehr T
- t → t´=-t
- Ladungsumkehr / Konjugation
- C : Q → Q´= - Q
- Paritätsumkehr P
- r → r´= -r (für den Ortsvektor)
Die Zeitumkehr- Transformation
Diese Observablen sind "gerade" unter T
Daneben gibt es auch Observablen, die "ungerade" unter T sind:
Denn:
Somit folgt jedoch vollständige T- Invarianz der elektromagnetischen Grundgleichungen:
Kontinuitätsgleichung:
Die Gleichungen sind forminvariant!
Ladungsumkehr (Konjugation)
sind gerade unter C
Ungerade unter c sind:
- C- Invarianz der Elektro- Magnetostatik:
Paritätsumkehr: Räumliche Spiegelung/ Inversion
Vertauschung: rechts ↔ links
Man unterscheidet:
→ polarer Vektor
und
P- invariant = " axialer Vektor", sogenannter Pseudovektor!!
Seien:
polar,
axial
Dann ist
Wegen
ungerade Parität dagegen:
Wegen
P- Invarianz der Elektro- / Magnetostatik:
Nebenbemerkung: Gäbe es magnetische Ladungen, dann wären sie pseudoskalare
Außerdem (Weinberg e.a.) : Schwache Wechselwirkung verletzt die Paritätserhaltung!