Abschirmung radioaktiver Strahlung

Kern- und Strahlungsphysikvorlesung von Prof. Dr. P. Zimmermann

Der Artikel Abschirmung radioaktiver Strahlung basiert auf der Vorlesungsmitschrift von Moritz Schubotz des 10.Kapitels (Abschnitt 0) der Kern- und Strahlungsphysikvorlesung von Prof. Dr. P. Zimmermann.

Abschirmung radioaktiver Strahlung	Abschirmung radioaktiver Strahlung
		Kernphysik Einleitung Abschirmung radioaktiver Strahlung Alpha-Zerfall Beta-Zerfall Gamma-Zerfall Neutrinoexperimente Paritätsverletzung beim beta-Zerfall Schwache Zerfälle von Pionen und Myonen Synchrotron- und Laserstrahlung Kernradien Bindungsenergien Tröpfchenmodell, Weizsäckersche Massenformel Kerndrehimpulse und elektromagnetische Kernmomente Messung von Kernmomenten Das Schalenmodell des Kerns Kernkräfte Kernzerfälle, Strahlenschutz

Die Abfrage enthält eine leere Bedingung.

Abbremsung geladener Teilchen (Bethe-Bloch-Formell

Übertragener Impuls (senkrecht zur Flugrichtung)

$P_{\bot }={\text{Kraft}}\times {\text{Stosszeit}}\approx {\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {Ze^{2}}{b^{2}}}{\frac {b}{v}}$

Übertragene Energie $E={\frac {p^{2}}{2m}}\approx {\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}^{2}{\frac {Z^{2}e^{4}}{b^{2}v^{2}m}}$

Summation über alle Elektronen mit Stoßparameter zwischen b und b + db ergibt Faktor $2\pi bdbN$ (N Dichte der Elektronen, im Festkörper ist N ~ $\rho$).

Intergration über alle Stoßparameter zwischen b_max und b_min ergibt Energieverlust pro Wegstrecke dx

${\frac {dE}{dx}}=\int _{b_{min}}^{b_{max}}{\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}^{2}{\frac {Z^{2}e^{4}2\pi N}{mv^{2}}}{\frac {1}{b}}db={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}^{2}{\frac {Z^{2}e^{4}2\pi N}{mv^{2}}}\ln {\frac {b_{max}}{b_{min}}}$

Wichtiger Faktor:${\frac {Z^{2}N}{v^{2}}}$

Obere und untere Grenze:

$b_{m}in\succsim {\bar {\lambda }}={\frac {\hbar }{mv}}$ de Broglie Wellenlänge des Elektrons vom Ruhesystem des ion. Teilchens aus gesehen

b_max: Stoßzeit b_max/v kleiner als mittlere Umlaufzeit des Atomelektrons, d. h. $b_{m}ax/v\succsim 1/{\tilde {v}}\quad b_{m}ax\leq v$ mv2 In mittleres Ionisationspotential grob: ~ 12 eVoZAbsorber Genauere Rechnung mit relativistischen Termen (besonders wichtig für ion. Elektronen, da diese schon im MeV-Bereich relat. zu behandeln sind). Allgemeine Form von dE/dx dE ax 1 Energieverlust von e-, p und a in Luft (p ~ 1,2 mg/cm3 ) dE/dx[eV/cm] E[eV] 0 ® @ 104 2,3 0104 105 4,4 0103 106 20103 3,6 0105 5,8 0106 107 2,3 0103 5,6 0104 90105 108 2,9

Absorption von Gamma-Strahlung

Photoeffekt compton-Effekt paarbildung Photoeffekt: freies Elektron mit e = ~w-Bindungs energie des Elektrons nw + gebundenes Atomelektron (insbes. die 1s-Elektronen) (hohe Abhängigkeit des Wirkungsquerschnitts von ZAbsorber mit ca. Z5) compton-Effekt: ~w + e- (als freies Elektron betrachtet) 'Stoß', Klein-Nishina-Formel Paarbildung: ab 1 MeV llw _______ 4) e+ + e + Kerncoulombpotential --+ "'fiw' + e grob: Photoeffekt im keV-Bereich, Compton-Effekt im MeV-Bereich und Paarbildung ab ca. 10 MeV entscheidend genauer: Wegen der hohen Z-Abhängigkeit von Photoeffekt und Paarbildung ist der relative Beitrag zur ~-Abschwächung verschieden (s. Diagramme für C und Pb) - 39 - Relativer Beitrag zur ~-Abschwächung

Abschwächungskoeffizient ~ = ~(Photo) + ~(Compton) + ~(Paar)

z. B. E~ = 1 MeV Pb 1,2 4 H20 15 48 Beton 5-6 15-20

Neutronen

1) Schnelle n abbremsen: nach Stoßkinematik am besten durch Kernstöße mit leichten Kernen, z. B. H20, Graphit, Paraffin 2) Absorption: besonders gut bei thermischen n durch Cadmium (Cdl13 , 13% im nato Gemisch) mit d l/lO = 0,18 mm En [MeV] d l/lO [ cm] Betonabschirmung (p "" 2,3kg/dm3 ) 1 8 10 28 100 80